Основные характеристики движения жидкостей

откуда объемный расход

(11,25)

Массовый расход М (кг/сек) определяется произведением

М. — рш5 (II,25а)

где р — плотность жидкости, кг/м³-.

♦

Величина рю представляет собой массовую скорость жидкости [в кг/(м^• сек)\\

Г = ра» (П,25б)

Выбор скоростей капельных жидкостей, газов и паров при расчетах трубопроводов рассмотрен ниже (стр. 95).

Отметим, что приведенные основные характеристики движения жидко­стей относятся к их перемещению в каналах с сечением любой формы.

Гидравлический радиус и эквивалентный диаметр. При движении жидкости через сечение любой формы, отличной от круглой, в качестве расчетного линейного размера принимают гидравлический ра­диус или эквивалентный диаметр.

Под гидравлическим радиусом г_р (м) понимают отношение площади затопленного сечения трубопровода или канала, через которое, протекает жидкость, т. е. живого сечения потока, к смоченному периметру.

*=■-§- (П,26)

где 5 — площадь сечения потока жидкости, ж^а; П — смоченный периметр, м.

Г л. II. Основы гидравлики. Общие вопросы прикладной гидравлики

Для круглой трубы с внутренним диаметром й и, значит, площадью свободного сечения 5 = лс1Ч4 при сплошном заполнении его жидкостью П = пй, откуда гидравлический радиус

_ 5 псР/4 _ й

^Гг~ ТГ-~мГ ~ т

Диаметр, выраженный через гидравлический радиус, представляет собой эквивалентный диаметр<

й = 4 = (11,27)

Следовательно, согласно уравнению (11,26)

и -

Ца —*

п

(II,27а)

Эквивалентный диаметр равен диаметру гипотетического трубопровода круглого сечения, для которого отношение площади 5 к смоченному пери- метру П то же, что и для данного трубопровода некруглого сечения.

Для канала прямоугольного сечения со сторонами а и Ь, полностью заполненного жид- костью, гидравлический радиус

5 аЬ аЬ

Гр ^:

П 2а + 2Ь 2 (а + Ь)

а эквивалентный диаметр

4аЬ 2 аЪ

• 4 г_г =

Для канала кольцевого поперечного сечения, в котором жидкость ограничена внутрен­ней и наружной окружностями с диаметрами £/_в и <1_а соответственно, эквивалентный диаметр

. 4₅ *[-с—г) 4-4 , „

^э П н + Пй_в йъ + 4 ^{в в}

Для круглой трубы — д..

Установившийся и неустановившийся потоки. Движение жидкости является установившимся, или стационарным, если ско­рости частиц потока, а также все другие влияющие на его движение фак­торы (плотности, температуры, давления и др.), не изменяются во времени в каждой фиксированной точке пространства, через которую проходит Жидкость. В этих условиях для каждого сечения потока расходы жидкости постоянны во времени.

При стационарном движении любой из указанных факторов, например скорость т_х в некотором направлении х, может иметь различные значения в разных точках [хи)_х = / (х, у, г)], но в любой точке скорость не изме-

ды)г л

няется со временем, Т. е. = 0.

Пусть, например, установившееся движение жидкости происходит по трубе переменного сечения. Если за начало координат принять некоторую фиксированную точку на оси трубы, то скорость т_х будет переменна в. про^ странстве, увеличиваясь с уменьшением площади поперечного сечения трубы по оси х и уменьшаясь вдоль осей у и г по мере приближения к стенке трубы. Однако скорость ю_х будет постоянна во времени в любой точке.

В отличие от стационарного прй неустановившемся, или нестационарном, потоке факторы, влияющие на движение жид­кости, изменяются во времени. Так, скорость жидкости в определенном направлении х в любой точке является не только функцией пространствен­ных координат х, у иг данной точки, но также времени т, т. е. ио_х —

— [ (х, у,