3.6.1.1. Взаимодействие рентгеновского излучения с веществом

При прохождении рентгеновского излучения через образец оно ослабляется вследствие поглощения, а также упругого и неупругого рассеяния на электронах атомов твердого тела

lexpII 01

, (3.49)

80

где I1 – интенсивность прошедшего пучка; I0 – интенсивность исходного пучка; μ – массовый коэффициент ослабления; ρ – плотность материала; l – толщина ослабляющего слоя.

С ростом длины волны (уменьшением энергии) рентгеновского кванта массовый коэффициент ослабления постепенно увеличивается

T 0,35,24

A A/ZCN , (3.50)

где С – коэффициент, постоянный для любого материала в определен- ном диапазоне длин волн; NA – число Авогадро; Z – атомный номер элемента; λ – длина волны; АТ – относительная атомная масса элемента.

При достижении края поглощения μ резко уменьшается. Чем ближе энергия возбуждающего рентгеновского кванта к энергии края погло- щения, тем выше вероятность поглощения первичного кванта и соот- ветственно эмиссии электрона с этого уровня. Если же энергия первич- ного кванта ниже энергии края поглощения и ее уже недостаточно для возбуждения электронной эмиссии данного электронного уровня, то значение μ резко падает.