3.1.2 Диэлектрическая проницаемость

Рассмотрим электрический конденсатор, изготовленный из параллельных пластин площадью S, м²расстояние между которыми d, м. Приложим к пластинам (электродам) конденсатора электрическое напряжение.

В конденсаторе, помещенном в вакуум на пластинах возникнет заряд Qо, на конденсаторе, между пластинами которого диэлектрик заряд -Q.Из-за поляризации диэлектрика в электрическом поле на его противоположных сторонах возникают зарядыQд, знак которых противоположен знаку поляризационных зарядов на поверхности диэлектрика. Следовательно, полный заряд конденсатора с диэлектриком

Q=Qо+Qд=ε·Qо. (3.1.4)

Здесь ε- относительная диэлектрическая проницаемость, один из важнейших параметров, характеризующих диэлектрические материалы.

Следовательно относительная диэлектрическая проницаемость представляет собой отношение суммарного заряда конденсатора с диэлектриком к заряду того же конденсатора, если поместить его в вакууме без диэлектрика, т. е.

ε=Q/Qо=(Qо+Qд)/Qо=1+Од/Оо. (3.1.5)

Из формулы 3.1.5 видно, что если Qд=О, что соответствует относительной диэлектрической проницаемости вакуума, то ε любого диэлектрика будет больше 1. В дальнейшем для краткости в большинстве случаев термин “относительная” при наименовании диэлектрической проницаемости, опускается.

Используя понятие поляризации и ε можно классифицировать диэлектрики на ЛИНЕЙНЫЕ и НЕЛИНЕЙНЫЕ (пассивные и активные).