Глава XVIII гидродинамика слоя

ЗЕРНИСТЫХ МАТЕРИАЛОВ

В химической технологии широко распространены процес­сы, использующие слой зернистого твердого материала, через который движется поток газа, пара или капельной жидкости. При этом в качестве зернистого материала используются катализаторы, адсорбенты, теплоноси­тели, фильтрующий материал и др.

Частицы зернистого материала могут иметь различную форму (сфера, цилиндры, таблетки, зерна произвольной формы), а слой может быть мо- нодисперсным (состоять из частиц одинакового размера) или полидисперс- ным (состоять из частиц различных размеров).

-Y-

111

w< w_K

Рис. XVIII-1. Схемы различных состояний слоя твердых частиц при прохождении через них потока газа (жидкости):

а— плотный слой;6— псевдоожиженный слой;в —пневмотранспорт частиц

При движении газовой или жидкой фазы через зернистый слой мате­риала поток заполняет все пространство между частицами, образующими в слое извилистые поровые каналы. Различают три основных состояния зер­нистого слоя.

Плотный слой — частицы находятся в тесном соприкосновении одна с другой, расстояние между ними и объем слоя остаются неизменными при изменении скорости потока газовой или жидкой фазы, проходящего через слой. Плотный слой может быть неподвижным или компактно пере­мещающимся.

Взвешенный, псевдоожиженный или «кипящий» слой — частицы в результате воздействия движущейся через слой газовой или жидкой фазы находятся в хаотическом движении в пределах слоя, напоминая кипящую жидкость. Расстояние между частицами и объем слоя изменяются в зависи­мости от скорости потока, проходящего через слой.

Режим транспорта частиц — частицы зернистого материала пере­мещаются в направлении движения восходящего потока жидкости или газа.

Эти характерные состояния слоя зернистого материала проиллюстри­рованы на рис. XVIII-1. В определенных условиях плотный слой может пе­рейти в псевдоожиженный, а последний — в транспортируемый, и наобо­рот.

В нефтегазопереработке аппараты с неподвижным или движущимся плотным слоем зернистого материала используют в процессах адсорбцион­ного разделения газов, каталитического крекинга, риформинга, гидроочи­стки; кипящий слой применяют в реакционных аппаратах установок ката­литического крекинга, коксования, гидрокрекинга, каталитического дегид­рирования н-бутана и др.

ДВИЖЕНИЕ ПОТОКА ГАЗА

(ПАРОВ ИЛИ ЖИДКОСТИ) ЧЕРЕЗ ПЛОТНЫЙ

СЛОЙ ЗЕРНИСТОГО МАТЕРИАЛА

Плотный слой зернистого материала, через который дви­жется поток газа или жидкости, представляет собой объем V= К + -

где V_T— объем, который непосредственно занимают твердые частицы, а

V_n— объем извилистых поровых каналов, образующихся между частица­ми, по которым движется поток газа или жидкости. В зависимости от раз­мера и формы частиц, а также характера их укладки меняются форма, размер и объем поровых каналов. Одной из основных характеристик слоя зернистого материала является егопорозность, илидоля свободного объ­емае:

Если плотность твердых частиц обозначить р_т, а плотность газовой или жидкой фазы р, то плотность р_н, называемаянасыпной плотностью слоя, будет равна

Рн = (l-^eK+ ф.

откуда

е= ^Рт ~^р"-. (XVIII. 1)

Рт ^— Р

В случае потока газа или паров р_т»р величиной р в уравнении (XVIIIЛ) можно пренебречь и записать его в виде

е = ^Рт■^Рн- =1- . (XVIII.2)

Рт Рт

В тех случаях, когда твердая частица является пористой (катализа­тор, адсорбент), в уравнении (XVIIIЛ) в качестве значения плотности твер­дой частицы пользуются так называемой кажущейся плотностью час­тицр', которая представляет собой массу единицы объема частицы с учетом объема ее пор. Чем выше пористость частицы, тем больше отлича­ется от истинной плотности материала частицы р_тее кажущаяся плот­ностьр'.

Для промышленных аппаратов при отношении (D/d) > 10 порозность плотного слоя по его высоте практически не меняется (Dиd— соответст­венно диаметр аппарата и частицы).

Средняя скорость потока в поровых каналах слоя:

е

где W —скорость потока, отнесенная ко всему сечению слоя (аппарата), или скорость фильтрации.

При движении потока через сечение, отличающееся от круглой фор­мы, в качестве расчетного линейного размера принимают гидравлический радиусилиэквивалентный диаметр.

Под гидравлическим радиусом г_гпонимают отношение площади сече­ния потокаFк смоченному периметру П*.

Для круглой трубы внутренним диаметром dгидравлический радиус равен

_ F _ nd¹ /а ^ _d П nd 4

Для гидродинамических расчетов необходимо располагать значением эквивалентного диаметра перового канала d_K,определяемого как отноше­ние учетверенной площади суммарного сечения поровых каналовF_nк смоченному периметру этого сечения П_п:

(XVIII.3)

Обозначив среднюю длину поровых каналов через L_n, выражение (XVIII.3) можно записать в следующем виде:

_d_4F_nZ._n_*FuUv_^ n_nL_n n_nL_n/V fr '

где /_т— площадь поверхности частиц в единице объема слоя.

Если слой состоит из гранул сферической формы одинакового диа­метра d, то эквивалентный диаметр порового канала составит

^d*⁼- = T^~Y (XVIII.4)

В случае, когда слой состоит из шаров различных размеров и извес­тен гранулометрический состав слоя — массовое содержание х, гранул диа­метром d„ эквивалентный диаметр канала можно получить из выражения

(XVII.5)

Из сопоставления уравнений (XVIII.4) и (XVIII.5) следует, что диаметр порового канала для слоя, состоящего из частиц различного диаметра, может быть определен из соотношения

d =(XVIII.6)

змхМО

Для гранул, не имеющих форму шара, диаметр находят с учетом коэффициента (фактора) формы\|/:

(XVIII.7)

откуда

где FиF_m— площадь поверхности частиц соответственно неправильной и шарообразной формы равного объема;dиd_{p ш}— диаметры шаров, равновеликих частице по поверхности и по объему (массе).

Поток среды через слой гранулированного материала может быть ла­минарным, переходным или турбулентным в зависимости от значения па­раметра Рейнольдса:

_Re=%Ар ц

Подставив W₀ = W/гиd_Kиз уравнения (XVIII.4), получим

(XVIII.8)

Параметр Рейнольдса может быть отнесен к любому геометрическому размеру потока, например к гидравлическому диаметру или к диаметру гранулы. Однако в этом случае численные значения Re, соответствующие данному режиму движения, будут различными. Это обстоятельство необхо­димо учитывать при пользовании литературными данными, касающимися численных значенийRe. Так, относя параметрReк диаметру твердой частицыdи скорости фильтрацииW, получим

2Wdp

Re_T= ^. (XVIII.9)

м-

Сопоставив уравнения (XVIII.8) и (XVHI.9), получим

(XVIII. 10)

Re = Re_T

Потеря напора в слое может быть вычислена по известному уравнению гидравлики

А р =Х—(XVIII.il)

²

где А. = /(Re) — коэффициент гидравлического сопротивления, учиты-

вающий как сопротивление от трения, так и местные гидравлические сопротивления; Н —высота слоя, м; р — плотность потока, кг/м³.

Некоторые исследователи предлагают для определения кпользоваться уравнением

X = AReⁿ,(XVIII. 12) причем коэффициентАи показатель степени п зависят от критерияRe; при ламинарном движении л = 1, в переходной области л < 1 и в турбу­лентной автомодельной области л = 0, т.е. сопротивление Ар в ламинар­ной области линейно зависит от скорости и вязкости, а в автомодельной области растет пропорциональноW²и не зависит от вязкости.

Другие исследователи рекомендуют двухчленное уравнение

—+ В, (XVIII. 13)

Re

где АиВ —коэффициенты. При ламинарном режиме величинойВможно пренебречь, так как она мала по сравнению с А, и, следовательно, также имеет место линейная зависимость, тогда как при больших значениях кри­терияReвеличинаА/Reмала, и, следовательно, имеет место квадратичная зависимость потери напора от скорости.

Такая двухчленная зависимость лучше отображает физическую сущ­ность явления, поскольку сопротивление в слое слагается из двух составля­ло

ющих: 1) обусловливаемых трением вследствие движения вязкой среды че­рез извилистые норовые каналы и 2) силами инерции, особенно проявляю­щимися при турбулентных потоках.

Подставляя в уравнение (XVIII.11) W_Q = W/tи значениеd_Kиз уравне­ния (XVIII.4), получим

(XVIII. 14)

А 1Я

Др = Л.—

d

Заменив в уравнении (XVIII. 14) величину Xвыражением (XVIII. 13), в ко­тором значениеReопределяют из уравнения (XVIII. 10), после соответст­вующих преобразований получим:

Ар/Н =

3B(l - е) W²p 4е³ d

При А= 134 и В = 2,34 получаем расчетное уравнение, предложенное Эргуном, которое хорошо описывает экспериментальные данные различ­ных авторов по сопротивлению в слое и может быть рекомендовано для технических расчетов:

Др

/Н = 150

+ 1,75

(i-e) W²р

"l⁵ d~

(XVIII. 15)

Уравнение (XVIII. 15) применимо для ламинарного, переходного и тур­булентного режимов и справедливо как для стационарного, так и для дви­жущегося плотного слоя. Для расчета по уравнению (XVIII. 15) не требуется предварительного определения характеристики режима.

При выполнении расчетов для движущегося плотного слоя величина W представляет собой относительную скорость движения:

W = W_n ±W_Te,(XVIII. 16)

где W_nиW_T —скорость движения потока газа или жидкости и твердых частиц слоя относительно стенок аппарата; е — порозность движущегося плотного слоя; знак минус соответствует прямоточному движению потока и частиц слоя, знак плюс — их противоточному движению.

Если известен градиент перепада давления в слое Др/Н,то уравнение (XVIII. 15) используется для определения скорости потока, а следовательно, и их количества, которое необходимо для обеспечения этого градиента пе­репада давления. Такая задача возникает, например, при расчете паровых и газовых затворов на установках каталитического крекинга, а также при определении количественного распределения потока паров между различными слоями катализатора и др.

ДВИЖЕНИЕ ПОТОКА ГАЗА (ПАРОВ ИЛИ ЖИДКОСТИ) ЧЕРЕЗ ВЗВЕШЕННЫЙ СЛОЙ ЗЕРНИСТОГО МАТЕРИАЛА

При восходящем потоке газа (паров или жидкости) через плотный слой зернистого материала при увеличении скорости потока рас­тет сопротивление слоя и ослабляется взаимное давление частиц. При до­стижении некоторого критического значения скорости W_Kсопротивление слоя становится равным его весу, частицы перестают оказывать взаимное давление, слой переходит во взвешенное состояние, частицы получают воз­можность перемещаться в пределах слоя. При дальнейшем увеличении ско­рости потокаW > W_Kрасстояние между частицами увеличивается, пороз- ность слоя е возрастает, вызывая тем самым снижение скорости потока в

поровом канале (W_Q = W/г),а следовательно, и силы, действующей на час­тицу, до значения, равного ее весу. Тогда восстанавливаются условия состо­яния взвешенного слоя, но уже при новом, большем значении его пороз-

НОСТИ Е.

При дальнейшем увеличении скорости потока слой расширяется. В пределе его расширения порозность слоя стремится к значению е = 1, ког­да расстояние между частицами становится столь значительным по сравне­нию с их размерами, что концентрация частиц в данном объеме 1 - е бу­дет несоизмеримо мала. Практически пределом существования взвешенно­го слоя является скорость потока, равная скорости витания данной части­цы W_B; при скорости вышеW_Bпоток выносит частицы из слоя и послед­ний прекращает свое существование.

Во взвешенном слое вследствие некоторой неравномерности скорости потока в раз­личных сечениях слоя частицы интенсивно и хаотически перемешиваются внутри слоя. Взве­шенный слой зернистого материала называют также кипящим или псевдоожиженным сло­ем. Подобное наименование возникло потому, что взвешенный слой зернистого материала обладает подвижностью, текучестью, вязкостью, способностью к отстаиванию более круп­ных частиц и другими особенностями, характерными для жидкостей, да и по внешнему виду он похож на кипящую жидкость.

Интенсивное перемешивание частиц во взвешенном слое обусловливает высокую эф­фективность проходящих процессов: значительно возрастает скорость внешней диффузии, эффективнее протекает теплообмен между потоком и частицами, между частицами и сопри­касающейся с ними поверхностью, легко обеспечивается выравнивание температур в боль­шом объеме слоя и т.д.

Вместе с тем в связи с интенсивным перемешиванием частиц взвешенному слою свой­ствен и ряд недостатков, среди которых уменьшение движущей силы процесса, износ твер­дых частиц, эрозия аппаратуры и др.

При скорости потока, недостаточной для взвешивания частиц, объем

слоя, его высота H_Qlа следовательно, и порозностье₀являются неизмен­ными. При скорости, превышающей начало псевдоожижения, но недоста­точной для выноса частиц из слоя,W_K <W<W_B,его объем, высотаНи порозность е увеличиваются, но при этом в аппарате постоянного сечения остается неизменным соотношение

(l-e₀)H₀=(l-e)H.

Для плотного и взвешенного слоев характерна зависимость между

скоростью ожижающего потока и гидравлическим сопротивлением слоя (перепадом давления); принципиальный характер такой «кривой псевдо­ожижения» проиллюстрирован графиком, приведенным на рис. XVIII-2. Ле­вая часть графика, представленная линиямиОАиОВ,соответствует движе­нию ожижающего агента через неподвижный слой, когда с увеличением скорости потока сопротивление слоя растет. В точкеВсопротивление слоя оказывается равным его весу и слой переходит во взвешенное состояние; соответствующее этой точке значение скорости называюткритической

Рис. XVIII-2. Зависи­мость перепада давле­ния в слое от скорости потока

скоростью W_Kилискоростью начала псевдоожижения. Перепад давления в точкеАперед началом псевдоожижения превышает вес слоя на величину «пика давления» Ар₀, затрачиваемую потоком на преодоление сил сцепле­ния между частицами. Величина Ар₀зависит от плотности упаковки час­тиц, формы и состояния их поверхности.

При дальнейшем увеличении скорости потока перепад давления в слое остается неизменным, и линия «кривой псевдоожижения» идет параллельно оси абсцисс. Постоянство значения перепада давления в слое (участок ВС) характеризуется равенством гидродинамического давления и веса слоя, приходящегося на единицу площади его поперечного сечения, и сохраняет­ся до значенияW_B,соответствующегоскорости витания,выше которой частицы уносятся из слоя и наступаетрежим пневмотранспорта. В этом случае масса частиц в слое уменьшается и, следовательно, снижается гид­равлическое сопротивление слоя.

Плотному слою на графике соответствуют линии ОАиОВ. ЛинияОА получена при постепенном увеличении скорости газа и соответствует пере­паду давления в плотном слое, когда частицы слоя характеризуются перво­начальной, более плотной упаковкой и меньшей порозностью. ЛинияОВ соответствует перепаду давления в плотном слое, который образуется в ре­зультате постепенного снижения скорости потока при переходе от взвешенного слоя к плотному.

Перепад давления, соответствующий весу слоя, приходящегося на еди­ницу площади его поперечного сечения, равен

Ар = H₀g(p_T-p)(l-e₀),

где р_ти р — соответственно плотность твердых частиц и потока.

Зная вес слоя Н₀д\р_т- рд1 - е₀jи используя уравнение (XVIII. 14),

можно определить критическую скорость начала псевдоожижения W_K.

Выражение для W_Kзависит от того, какое значениекпринято в урав­нении (XVIII. 14) при определении Ар — по уравнению (XVIII. 12) или (XVIII. 13); этим во многом объясняются различия в окончательном уравне­нии для определенияW_K,с которыми приходится сталкиваться при изуче­нии специальной литературы.

Приняв, как это предложено О.М. Тодесом, для Ар расчетное уравне­ние (XVIII. 15), запишем:

Ц>д(р_т -р ] 1-е₀ =

150

1-£о)

Щ

3

^е0

+ 1,75

W²p

з

^е0

Hr

После преобразований получим уравнение для определения критичес­кой скорости начала псевдоожижения

(XVIII. 17)

где Re_K=W_Kdp/(i- критерий Рейнольдса, соответствующий скоростиW_K —начала псевдоожижения;Ar=gd³(p_T-pjpy/|x²- критерий Архимеда.

При беспорядочной засыпке слоя значение его порозности е₀лежит в пределах от 0,35 до 0,45, и в среднем можно принять, чтог₀= 0,4; тогда уравнение (XVIII. 17) запишем в виде

Re_K

Аг

1400+ 5, 22л/аг

(XVIII. 18)

Для определения скорости потока W,необходимой для достиже­ния порозности слоя е, наиболее удачной является формула О.М. Тодеса,

В.Д. Горошко и Р.Б. Розенбаума, справедливая для ламинарного, пере­ходного и турбулентного режимов:

Are

4,75

Re =

18+ 0,6L Are⁴'⁷³

(XVIII. 19)

При e₀= 0,4 эта формула совпадает с уравнением (XVIII. 18). Это же уравнение, решенное относительно е, позволяет определить порозность взвешенного слоя при выбранном гидродинамическом режиме:

18Re + 0,36Re² Аг

(XVIII.20)

Для гидродинамической характеристики псевдоожиженного слоя часто используют понятие «число псевдоожижения», которое представляет собой

отношение скорости потока при данной степени псевдоожижения Wк критической скорости начала псевдоожиженияW_K,т.е.К=W/W_K.

При е = 1, что практически соответствует одиночной частице или весь­ма малой концентрации частиц в потоке, уравнение (XVIII. 19) приобретает вид

Re_B= —= . (XV1II.21)

18 + 0,61\Аг

Это уравнение и рекомендуется в промышленной практике для опре­деления скорости витания частиц W_B.

Для слоя, состоящего из частиц одинакового диаметра d, взвешенный (псевдоожиженный) слой может существовать при скорости потокаW,на­ходящейся в пределахW_K < W < W_B.Сопоставляя уравнения (XVIII. 18) и (XVHI.21), получим

И/_в_ _Re^1400+ 5,22л/аг

W_KRe_K18+ 0₍61л/аг

Тогда для очень мелких частиц (при малых критериях Аг) wjw_ ~1400/18 ~ 78, для крупных частиц (при больших критериях Аг)wjw_K - 5,22/0,61 - 8,6.

В промышленных условиях псевдоожиженный слой обычно состоит из частиц различ­ного размера. Это объясняется трудностью изготовления частиц строго одинакового разме­ра, истиранием или обрастанием (процесс непрерывного коксования) частиц с течением времени, а также необходимостью обеспечить более однородное псевдоожижение и други­ми причинами. Например, практика эксплуатации установок каталитического крекинга с псевдоожиженным слоем катализатора показала, что фракция катализатора должна быть широкой по гранулометрическому составу и содержать некоторое количество мелких час­тиц, способствующих более однородному псевдоожижению и предохраняющих более круп­ные частицы от истирания (мелкие частицы изолируют крупные частицы одну от другой).

Различие в размерах частиц, входящих в состав полидисперсного слоя, оказывает влия­ние на порозность слоя, режим псевдоожижения, однородность слоя и др. Такой слой мо­жет иметь меньшую порозность благодаря более плотной упаковке частиц и возможности размещения мелких частиц в каналах между крупными частицами. При псевдоожижении по­лидисперсного слоя скорость потока может оказаться недостаточной для взвешивания круп­ных частиц и значительно превысить скорость витания мелких, которые при этом выносятся из слоя. Для таких полидисперсных систем характерным показателем является диапазон из­менения размеров частиц измеряемый отношением d_lnai/d_lllin. Существенную роль играет так­же гранулометрический состав слоя — сравнительно невысокая концентрация относительно крупных частиц допустима, особенно при наличии относительно мелких частиц.

Гидродинамические расчеты с использованием уравнений (XVIII.17) — (XVIII 20) для по­лидисперсного слоя затрудняет выбор расчетного диаметра частиц, учитывающего различие формы и размеров частиц и гранулометрический состав слоя. Неправильный выбор расчет­ного диаметра частицы может явиться источником значительных ошибок. Высокую точность расчетов можно получить, если эквивалентный расчетный диаметр частицы полидисперсного слоя определять экспериментально. Для этого со слоем данного материала необходимо про­вести хотя бы один опыт и определить скорость начала псевдоожижения и порозность не­подвижного слоя, а затем из уравнения (XV111.17) вычислить средний диаметр частиц, кото­рый и использовать для всех расчетов. При отсутствии экспериментальных данных средний* диаметр частицы полидисперсного слоя следует находить при помощи уравнении (XVIII 6) и (XVIII.7).

Эффективность процессов, протекающих в псевдоожиженном слое, зависит от степени однородности слоя, т.е. от постоянства порозности (плотности) слоя в различных его частях при данном режиме. При взвешивании жидкостью слой практически всегда является одно­родным, в паровой же или газовой среде в слое наблюдается большая или меньшая неодно­родность, которая проявляется в виде проскоков газовых пузырей через слой.

На рис. XVIII-3 схематически представлены основные разновидности

Рис. XVIII-3. Разновидности псевдоожиженных систем:

а

б

в

г

д

■ * * V • I*

* * * * . ■ < 1_t* _t

--•*■*•* ■ • • ' * * . *

Л А А

t t t

ш т

(Ф 'М

-АН

а— однородный взвешенный слой;6— слой с барботажем пузырей;в— слой с поршнеобразованием;г— слой с каналообразованием;д— фонтанирующий слойпсевдоожиженных систем: однородный взвешенный слой (XV1II-3, а), с барботажем пузырей (XV1II-3, б), с поршнеобразованием (XV1II-3, в), с ка­налообразованием (XVIII-3, г), фонтанирующий слой (XVIII-3, Э). Причины, обусловливающие неоднородность слоя, изучены еще недостаточно, а фак­торы, влияющие на его возникновение, многочисленны. Неоднородность псевдоожиженного слоя приводит к вибрации и повышенному износу сте­нок аппарата. При этом значительно ухудшается контакт ожижающего агента с частицами, снижается эффективность массо- и теплопередачи, увеличивается унос частиц из слоя.

На характер псевдоожижения и структуру слоя оказывают влияние технологические (физические свойства ожижающей среды, плотность твер­дых частиц, скорость ожижающего агента, пульсации потока) и конструк­тивные (высота и диаметр слоя, форма аппарата и т.п.) параметры. Отме­чено, например, что для данного газа повышение давления, обусловленное увеличением его плотности, приводит к улучшению однородности слоя и уменьшению уноса частиц из слоя.

При выборе гидродинамического режима работы аппарата необходи­мо учитывать вынос частиц из слоя. В большинстве случаев желательно, чтобы вынос частиц был минимальным, так как это облегчает работу пы­леулавливающих устройств (например, циклонов, электрофильтров), сокра­щает потери и т.д. Однако в некоторых случаях, например) в реакторах ус­тановок непрерывного коксования на порошкообразном коксе, стремятся к обратному, т.е. к тому, чтобы вынос частиц из слоя был сравнительно

высоким, поскольку таким путем удается предохранить входные отверстия циклонов, установленных в реакторе, от закоксовывания.

Рис. XVIII-4. График для определения сепарационного пространства Н_п

скорости витания частиц естественного алюмосиликатного катализатора в потоке воздуха

Согласно исследованиям Зенца и Уайля, над слоем в пределах опреде­ленной высоты сепарационного пространства Н_ивследствие разрушения газовых пузырей при выходе их из слоя эпюра скоростей потока является переменной и пульсирующей, поэтому в пределах этой высоты значитель­но влияние скорости потока на унос частиц из слоя. На высотеН > Н_п скорость газового потока по сечению выравнивается, что ведет к сниже­нию уноса частиц потоком газа.

Для количественного определения величины уноса частиц газом ис­пользуется формула

W⁴с°‘ ^

—10² = А - -- mi, (XVIII.22)

G_r (Г⁵Н^п(р

где ^G_T/G_rJl0²— относительное количество частиц, унесенных потоком

газа, %(масс.) на газ;W— скорость газа в свободном сечении аппарата, м/с;С— концентрация в слое мелких частиц, скорость витания которых равна или меньшеW,%;Н₀— высота слоя, мм;d— среднемассовый диа­метр мелких частиц в слое, мм (значениеdопределяется по формулеd = ^d_ix₁); Н —высота сепарационного пространства (расстояние от

уровня слоя до сечения ввода газа в циклоны), мм; <р — доля площади от­верстий распределительной решетки, обычно эта величина составляет 0,01-Ю,05; —поправочный коэффициент, учитывающий физические

свойства системы газ — твердое тело.

Численные значения величин Лип зависят от высоты сепарационного пространства.

Высоту Н_пможно определить по графику (рис.XVTII-4) в зависимости от скорости потокаWи диаметра аппаратаD.

При высоте сепарационного пространства Н<Н_П А= 10^йи п = 1, приН > Н_и А- 3,35 -10^?, п = 0,273.

Уравнение (XVIII.22) получено на основании экспериментальных дан­ных с использованием системы воздух — естественный алюмосиликатный катализатор; для перехода к другим системам используется коэффициент

который определяется из приближенного уравнения

- И/'/И/,

где W'— скорость витания частиц естественного алюмосиликатного ка­тализатора плотностью 2080 кг/м³в потоке воздуха при температуре 20 °С и давлении 0,101 МПа (рис.XVIII-5);W_B —скорость витания частиц того же диаметра данного материала в потоке газа при рабочих условиях.

РЕЖИМ ПНЕВМОТРАНСПОРТА

Если скорость движения потока превышает скорость вита­ния частиц, то последние начинают двигаться в направлении движения по­тока и система достигает режима пневмотранспорта. Скорость движения твердых частиц W_Tпри пневмотранспорте меньше скорости движения

транспортирующего потока W', который как бы скользит относительно

движущейся частицы с относительной скоростью W' =ЪУ_п'-W_r. Для дан­ного гидродинамического режима восходящий поток пневмоподъемника характеризуется определенным значением порозности е, т.е. объемная концентрация транспортируемых частиц в этом потоке составляет1-е.

Относя скорость транспортирующего потока W_п' и скорость скольженияW'к полному сечению пневмоподъемника, можно записать:

W W

= iin_ _ w;. (xviii.23)

е е

Как показано работами Тодеса, Горошко и Розенбаума, для режима вертикального пневмотранспорта в общем случае может быть использова­на зависимость (XVIII. 19), полученная для "кипящего” слоя, если критерий Рейнольдса определяют по относительной скорости W_c,т.е.

Are^4,75

Re_c = j , (XVIII.24)

18+0,6UAie⁴'⁷⁵

где

Re_c=W_cdp /|i.

Важнейшим показателем режима пневмотранспорта является коэффи­циент взвеси т,равный отношению массы транспортируемых твердых частицG_Tк массе транспортирующего агентаG, т.е. равный числу кило­граммов частиц, поднимаемых 1 кг транспортирующего агента. Пневмо­транспорт может работать при значениях коэффициента взвесит, лежа­щих в сравнительно широких пределах. С увеличением коэффициентат сокращается расход транспортирующего агента, уменьшается скорость движения потока и частиц, но при этом увеличивается потеря напора вследствие роста концентрации частиц в потоке (1 — е). Поэтому для каж­дого конкретного случая выбор значениятпредопределяется многими па­раметрами: затратами энергии, диаметром пневмоствола, степенью механи­ческого износа частиц при транспорте и т.п. При расчете пневмотранспор­та используют также величину подачи а =V_T/V,равную отношению объе­мов частицV_Tи транспортирующего агентаV. Очевидно, что

G_TVCр_тр_т

т =—— = —^ = а —,сVp р

где р_ти р — соответственно плотность твердых частиц и транспор­тирующего агента.

По отношению ко всему сечению пневмоствола Fтранспортируемые частицы занимают долю (1 — е), поэтому при скорости движения частицW_T

V_T = W_T (l - e)f.

Объем же транспортирующего агента V = W_nF,откуда

1 - е

)

(XVIII.25)

V w

^ггп

Совместное решение уравнений (XVIII.23) и (XVIII.25) дает

W_a = W_c

1 - е

(XVIII.26)

1 - e(l + а)

Умножив левую и правую части уравнения (XVIIL26) на dp/ji, получим

Re„ = Re,

1 - G

1 - e(l + a)

где Re_nиRe_c— критерий Рейнольдса, отнесенный соответственно к

скорости потока W_nи скорости скольженияW_c. С учетом уравнения (XVIII.24)

Re„ =

1 - е

Are

4,75

1 - e(l + a) J8+ 0,61 /aie^4,75

(XVIII.27)

Данное уравнение связывает параметры частиц (Аг), потока (Re_n), удельного расхода транспортирующего агента (а или ш), структуру слоя е

и является основным уравнением для гидродинамического расчета пневмо­транспорта.

Если заданы а (яг), скорость потока W_n(ReJи Ат (d, р_т), то методом последовательного приближения или при помощи специально построенных номограмм из уравнения (XVIIL27) может быть определена порозность транспортирующего потока е, а следовательно, и концентрация частиц в пневмостволе:

а при р_п» рРп “ (l-^е)р_т-

Расчет пневмотранспорта возможен и в другой последовательности, когда известны Аг, а (яг), задаются р_п, а следовательно, и е, и из уравне­ния (XVIII.27) определяетсяRe_nи скорость транспортирующего агента

W =---^п^

п .

По найденной скорости определяют необходимый диаметр пневмост­вола. Скорость движения частиц определяется из уравнения (XVIII.25):

1 - е

Из уравнений (XVHI.24) и (XVIII.21) следует, что при малой концентра­ции частиц, когда е —> 1, скорость скольженияW_cстремится к скорости

витания частиц W_B, а скорость транспортирующего потокаW_n=W_B+W_r (уравнение (XVIII.23)], поэтому при пневмотранспорте в сильно разбавлен­ной фазе с достаточным приближением принимают

При повышении объемной концентрации транспортируемых частиц скорость скольжения W_cуменьшается. В пределе минимальное значениеW_cсоответствует возможной максимальной концентрации транспортируе­мых частиц, т.е. плотному слою с порозностью е₀. Если е е₀, то по уравнению (XVIII.24)W_cстремится к значению критической скорости на­чала псевдоожиженияW_K[см. (XVIII.17)].

Общая потеря напора Ар при пневмотранспорте потока частиц на высоту Нсостоит из следующих величин.

Статический напор, равный весу столба твердых частиц и транспор­тирующего агента,

АРст = Нд[1 - е)р_т+ ер).

При использовании в качестве транспортирующего агента газов или паров сравнительно невысокого давления значение р обычно несоизмери­

мо мало по сравнению с р_т, поэтому без заметной погрешности принима­ют

ЛРст = Hg(1 -^е)Р г-

Потера напора на трение транспортирующего агента о стенки пневмоствола определяются из выражения

Лр, =х,^Н|

D 2

Р.

где X] —коэффициент гидравлического сопротивления;D —внутренний диаметр пневмоствола;Н_г —приведенная длина пневмоствола с учетом местных сопротивлений.

Потеря напора на трение транспортируемых частиц о стенки пневмоствола равна

др₂=^2^Рт (1 - е), (XVIII.28)

где ~~коэффициент трения транспортируемых частиц о стенки пневмо­ствола (^.₂~ 0,05).

Потерю напора на разгон транспортируемого материала находят из выражения

4G_TW_r

Лр₃ =

nD⁷g где G_T — количество транспортируемого материала, кг/с.

Таким образом,

Ар = А р_ст+ А р, + Ар₂+ Ар₃.

Во многих случаях основную часть сопротивления составляет Ар^.

ГИДРОДИНАМИКА СТОЯКОВ, ЗАТВОРОВ, РАСПРЕДЕЛИТЕЛЬНЫХ РЕШЕТОК

При нисходящем движении мелкозернистого материала по трубопроводу (стояку) для обеспечения большей текучести и создания газо­вого (парового) затвора, предотвращающего попадание среды из одного аппарата в другой, обычно предусматривается подача в трубопровод аэри­рующего агента, например водяного пара, инертного газа и др. (рис.

18. 6).

Правильный выбор гидродинамического режима стояка имеет боль­шое значение для обеспечения нормальной работы технологической уста­новки с циркулирующим в системе зернистым материалом; от выбранного режима зависят также расход аэрирующего агента и поперечные размеры стояка.

Введем следующие обозначения: С_Т— масса движущегося по стояку

Рис. XVTII-6. Схема к расчету расхода аэрирующего агента в стояках

зернистого материала; ги р — соответственно порозность и плотность слоя в стояке;W_n— линейная скорость газового (парового) потока, под­нимающегося вверх по стояку, отнесенная к полному сечению стояка;W_T —скорость движения твердой частицы.

Учитывая противоточное движение газа и частиц, скорость скольже­ния восходящего потока, обеспечивающего заданную порозность слоя е, определяется уравнением (XVIII.23), но со знаком плюс:

е е откуда

W_n=-zW_T. (XVIII.29)

Как было показано выше, для обеспечения порозности слоя в стояке е, что соответствует также определенному значению плотности потока р_н [уравнение (XVHI.2)], скорость скольжения должна определяться уравнени­ем

Are^4,75

Re_c= т—■

18+ 0,6UAre^4,75

Из уравнения (XVIII.29) следует, что при неизменных прочих условиях скорость восходящего потока газаW_nзависит от скорости движения час­тицW_T,т.е. при данном расходе частицG_T— от диаметра стоякаD. Воз­можен частный случай, когдаW_n= 0, тогдаW_c=eW_T.

Приняв W_c = zW_T, после подстановки в уравнение (XVHI.24) получим уравнение, из которого можно определить максимальную скорость движе­ния частицW_Tв стояке:

Диаметр стояка следует выбирать таким, чтобы скорость движения частиц была несколько меньше этого максимального значения. Так, для ус­тановок каталитического крекинга с псевдоожиженным слоем катализато­ра скорость последнего в стояке рекомендуется выбирать в пределах от 0,6 до 1,0 м/с; при более низких скоростях значительно увеличивается диа­метр стояка и наблюдается движение аэрирующего агента снизу вверх.

18+0,6 VIE⁴'⁷⁵

При выбранной скорости W_TзначенияW_cиW_nопределяются из уравне­ний (XVIII.24) и (XVIII.29).

Аэрирующий агент в количестве Vрасходуется также на заполнение свободного объема слоя между частицами. Объемный расходVаэрирую­щего агента определяется из соотношения объемов между частицами и самих частиц, т.е.

Vp_T_ е

G_T1 - е

Подставив значение гиз уравнения (XVIII. 1) и выполнив преоб­разования, получим

В большинстве случаев плотность аэрирующего агента р в стояке значительно меньше р_ни р_т, поэтому без большой погрешности можно записать:

РтРн

Общий объемный расход аэрирующего агента составит V₀=V + W_UF,

где F —площадь сечения стояка.

При нисходящем движении зернистого материала со сравнительно крупными гранулами нет необходимости в аэризации стояков, так как та­кой материал удовлетворительно перемещается и в плотном слое. Водяной пар или инертный газ в такие стояки вводится для обеспечения затвора.

На рис. XVIII-7 приведена схема, соответствующая случаю, когда гра­нулированный материал перемещается из аппарата с более низким давле­ниемPiв аппарат с более высоким давлением р₂. Высота стоякаН_св этом случае должна быть такой, чтобы вес столба материала в стояке превышал разность давлений в аппаратах р₂—р_}и сопротивление трения при движе­нии материала в стояке Ар_тр, т.е.

Рис. XVIII-7. Схема к расчету высоты стояков

Рис. XV1II-8. Схема газораспределительной решетки провального типа с круглыми отверстиями

♦ ,,<л t 1 Ыт.

1 | | 11 I|.

■ 11111

Г

\w

H_c= &^ft-.^Pl+-ft р,

РнЯ

где к —коэффициент запаса (Л = 1,2-н1,3); р_н— плотность потока.

Сопротивление Ар_тропределяется по уравнению (XVIII.28). Сопротив­ление, обусловленное трением газа (паров) о стенки стояка, мало, и им можно пренебречь.

Для создания затвора газ (пар) должен быть подан в стояк в таком ко­личестве, чтобы его поток навстречу движущемуся гранулированному мате­риалу обеспечил потерю напора по высоте стояка Н, равную р₂— р,. Для определения расхода пара из уравнения (XVIII. 15) рассчитывается относи­тельная скоростьW,а затем из уравнения (XVIII. 16) — скорость восходя­щего потока газаW_n; расход газа при этом будет равен

V = FW_n.

В аппаратах с кипящим слоем зернистого материала равномерность распределения ожижающего агента по его сечению и эффективность кон­такта фаз в значительной степени зависят от конструкции газораспредели­тельного устройства и гидродинамических условий его работы. Особенно это важно для псевдоожиженного слоя относительно небольшой высоты. Обычно применяют газораспределительные устройства двух типов-, провальные и беспровальные.

Провальные газораспределительные решетки представляют собой перфорированные полотна с отверстиями круглой (рис.XVIII-8) или пря­моугольной формы, через которые при недостаточно высокой скорости газа зернистый материал может ссыпаться в пространство под решеткой.

При малых скоростях газа в отверстиях W_OTBв прилегающем к ре­шетке объеме кипящего слоя образуются пузыри. С увеличением скорости газа на выходе из отверстий образуются факелы, которые распространя­

ются на большую или меньшую высоту слоя. Длина факела должна быть меньше высоты кипящего слоя.

Для плоских решеток провального типа важно определить скорость в отверстиях W_oa, при которой прекратится провал материала через отвер­стия. Прекращение провала является одновременно признаком равномер­ного распределения газа по сечению решетки. ВеличинуW_onопределяют из выражения

Re

on

I

где Re_on=W_ond_maxp/\i— критерий Рейнольдса, соответствующий скоростиW_on —начала беспровальной работы решетки; Аг =gd^_ax{p_T-p)pyV²~ критерий Архимеда.

При определении Re_onи Аг используетсяd_max, характеризующий максимальный диаметр твердых частиц.

Для обеспечения беспровальной работы решетки скорость газа в ее отверстиях можно определять также из уравнения

W_on = 100

т

Г

Апах^Рн ~

где р и р_н— соответственно плотность газа и насыпная плотность слоя.

Гидравлическое сопротивление решетки при прохождении через нее газа можно вычислить по уравнению

Др_р = 0,5

(XVHI.30)

где W_m— скорость газа в отверстиях решетки, м/с; <р — доля площади решетки, приходящаяся на отверстия; р — плотность газа, кг/м³;С— ко­эффициент сопротивления, зависящий от отношения диаметра отверстий решеткиd₀к ее толщине 5 и определяемый по графику (рис.XV1II-9).

Чем больше сопротивление решетки, тем равномернее газ распределя­ется по отверстиям. Обычно сопротивление решетки равно сопротивлению псевдоожиженного слоя или несколько меньше его.

Сопротивление решеток можно рассчитывать также по известному уравнению гидравлики

где § — коэффициент гидравлического сопротивления решетки по газовой фазе, определяется в зависимости от ее геометрических параметров по одной из формул:

для тонких решеток при — < 0,4

4)

Рис. XV1II-9. График для определения коэффициента сопротивления в уравнении (XVIII.30)

А²

ф ;

1

)

для решеток с 0,4 < — < 4,0

(

\

+

- -ф

у

I

/

для решеток с — = 4,0

d_n

(

\ =

э

У

для толстых решеток при — > 4,0

+

р

/

(i-cp)²,

где р — коэффициент сужения потока в узком сечении струи,

Р =

1 +

Ml

0₍ 5 + ср

X — коэффициент выхода струи из отверстия, th {— - 0,4 I;

X = Р + (1 - Р)

UJ

X —коэффициент трения для гладких труб.

Приведенные выше формулы для расчета гидравлического сопротивле­ния решетки действительны при движении незапыленного потока газа. Од­нако в некоторых реакторных аппаратах через отверстия решетки прохо­дит поток газа вместе с твердыми частицами, что увеличивает гидравличес­кое сопротивление.

Для расчета гидравлического сопротивления решетки при прохож­дении через нее потока газовзвеси рекомендуется следующая зависи­мость:

Рис. XVIII-10. Некоторые типы колпачков непровальных газораспределительных решеток:

а, б — с горизонтальным расположением отверстий; в — с наклонным расположением отверстий снизу вверх; г — то же сверху вниз

Д_Рр=(i+Xm)-^,

где ^ — коэффициент гидравлического сопротивления решетки по

газовой фазе, определяемый по одной из приведенных выше формул; т— коэффициент взвеси, определяемый как отношение массовых расходов твердой и газовой фаз;К— коэффициент, зависящий от характеристик твердых частиц и распределительной решетки, определяется по уравнению

К = 0,552d

-0,5э

(

\

\^do J

0,4 / \0,2

_Р_

I

V Рт >

где d₃— эквивалентный диаметр частиц, мм.

Непровальные распределительные решетки обычно состоят из труб­ной решетки (плиты), в которой закреплены колпачки той или иной кон­струкции. В качестве примера на рис. XVIII-10 показаны варианты конст­рукций колпачков. Площадь поперечного сечения выходных отверстий колпачка меньше, чем площадь входных сечений патрубков, что позволяет создать достаточно большую скорость газа при выходе в слой. Чтобы уменьшить возможность образования пузырей, рекомендуется избегать столкновения газовых струй, выходящих из отверстий смежных колпач­ков.

Сопротивление колпачковой решетки можно определить по урав­нению

Ap_p=3,l(l-<p^J)lO.

ЧАСТЬ МЕХАНИЧЕСКИЕ ТРЕТЬЯ ПРОЦЕССЫ

ГДШ ИХ ИЗМЕЛЬЧЕНИЕ

ТВЕРДЫХ МАТЕРИАЛОВ

Измельчение — процесс механического разрушения твердо­го материала с целью получения фракций с меньшим размером частиц (ку­сков). Измельчение в нефтегазоперерабатывающей промышленности при­меняют при дроблении кокса, производстве молотой серы, катализаторов и отбеливающих глин для адсорбционной очистки масел и др.

ФИЗИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ ИЗМЕЛЬЧЕНИЯ ТВЕРДЫХ МАТЕРИАЛОВ

Основной характеристикой процесса измельчения является степень измельчения,под которой понимают отношение диаметров кусков исходного материалаDи образовавшихся после его измельченияd:

D

i =—.

d

Степень измельчения материала iза одну обработку обычно составля­ет для крупных и средних частиц 2-ПО, для мелких 1 СИ-50 и более.

На практике для характеристики процесса измельчения используют также объемную степень измельчения

h = D²/d².

Более полной характеристикой материала является его удельная поверхность, т.е. поверхность кусков, приходящаяся на единицу их массы или объема.

Часто для характеристики материала используют его фракционный состав, выражен­ный в долях или процентах частиц близких размеров (узких фракций).

Измельчение твердого материала может производиться в открытом или закрытом (замкнутом) цикле, а также в один или несколько приемов (ступеней).

При измельчении в открытом цикле обрабатываемый материал прохо­дит через дробилку один раз. Обычно мелочь, содержащуюся в исходном материале, предварительно отделяют и добавляют в конечный продукт (рис.

19. 1, а). Высокая степень измельчения материала в один прием часто не­желательна, так как наряду с крупными кусками материала одновременно

Рис. XIX-1. Схемы циклов измельчения:

а— открытый;6— замкнутый; о-в два приема;1— щековая дробилка;2— грохот;3 — валковая мельница. Потоки:I— исходный материал;II— конечный продукт;III— мелкий продукт предварительной классификации

измельчаются и те частицы, которые уже достигли необходимой степени измельчения, вследствие чего выход целевой фракции уменьшается; кроме того, в этом случае бесполезно затрачивается энергия на измельчение час­тиц целевой фракции. Степень измельчения iтвердого материала за одну обработку обычно составляет;

для частиц крупных и большой твердости 2-нб;

для средних частиц 5-ПО;

для мелких частиц 10-СЮ;

для самых мелких частиц 50 и выше.

При закрытом цикле после измельчения продукт классифицируют и крупный материал возвращают на повторное измельчение (рис. XIX-1, б).

Обработка материала в один прием (в одной машине) не позволяет до­стигнуть значительной степени измельчения, поэтому операцию обычно проводят в несколько ступеней.

При измельчении в два или несколько приемов продукт после измель­чения классифицируют и отделенный крупный материал направляют в ма­шину более тонкого измельчения (рис. XIX-1, в).

Для разрушения твердого материала при его измельчении используют следующие основные способы: раздавливание, удар, истирание, раскалыва­ние, разламывание (рис. XIX-2).

Для измельчения твердых материалов применяют преимущественно удар и раздавливание, для вязких — истирание, для хрупких — раскалыва­ние.

В зависимости от размеров кусков исходного материала различают два вида измельчения: дроблениеи ломал. Дробление осуществляют сухим спо­собом, а помол часто проводят мокрым способом (с использованием во­ды), что предотвращает загрязнение окружающей среды пылью и облегчает

Рис. XIX-2. Способы разрушения материала при измельчении:

а— раздавливание;б— раскалывание;в— разламывание;г— истирание;д— удар

транспортирование измельченного материала. Размеры кусков, соответст­вующие этим видам измельчения, приведены в табл. XIX. 1.

При измельчении материалов расходуется значительное количество энергии, поэтому одной из важнейших характеристик машины является количество энергии, затрачиваемой для обеспечения заданной степени измельчения. Наибольшее распространение по оценке расхода энергии на измельчение материала имеют две теории процесса измельчения: поверх­ностнаяиобъемная.

ТаблицаXIX. 1

16 - 1810

Поверхностная теория исходит из предположения, что работа, затра­чиваемая на измельчение, пропорциональна поверхности образующихся при измельчении частиц.

Для упрощения ее понимания примем, что материал, как подлежащий измельчению, так и образующийся в результате этого процесса, состоит из кубиков. Тогда кубик с начальной стороной Dпри степени измельчения ! = 2 и поверхностью 6D²должен быть расчленен тремя плоскостями, в результате чего образуется 8 новых кубиков со сторонойd = D/2и по­верхностью 12D². Вновь образовавшаяся поверхность при этом будет равна 6D². При степени* измельченияi =3 исходный кубик должен быть рас­членен шестью плоскостями до получения 27 новых кубиков со сторонойd = D/3и поверхностью 18D², а вновь образовавшаяся поверхность будет равна 12D². Аналогичными рассуждениями можно показать, что при степе­ни измельченияzчисло плоскостей расчленения составит 3(z— 1), число вновь образовавшихся кубиков равно /³, а суммарная_/вновь образовавшая­ся поверхность кубиков составит 6(/ - 1)D².

Если на образование единицы новой поверхности при измельчении данного материала затрачивается работа А_уд, то работа, затрачиваемая на измельчение, будет равна

В действительности как исходный, так и дробленый материал пред­ставляют куски (частицы) неправильной формы, поэтому работа на измельчение будет больше теоретической:

(XIX. 1)

где К= 1,2-М ,7 — коэффициент, зависящий от свойств материала и спо­соба измельчения.

Величину КАу_Днаходят из опыта; для этого проводят измельчение об­разца исходного материала с замером затраченной энергии и степени из­мельчения.

При сравнительно большой степени измельчения можно принять, что z-l«zи, следовательно, в соответствии с уравнением (XIX. 1) работа, затрачиваемая на измельчение, пропорциональна степени измельчения.

Объемная теория предполагает, что расход энергии на измельчение пропорционален объему (или массе) куска материала, так как при измель­чении материала работа тратится на его деформации, предшествующие разрушению.

В соответствии с законом Гука работа измельчения определяется из выражения

о²AV

2 Я

А =

где о — разрушающее напряжение материала при деформации (раз­давливании); Е —модуль упругости материала;AV —разность объемов кусков материала до и после измельчения.

Обе рассмотренные теории не согласуются полностью с практикой.

Первая теория в большей степени подтверждается при мелком дроблении, вторая — при среднем и крупном дроблении.

По ожидаемой степени измельчения материала размольные машины подразделяются на три основные группы:

для крупного дробления (предварительное измельчение); для среднего и мелкого дробления; для тонкого измельчения.

МАШИНЫ КРУПНОГО ДРОБЛЕНИЯ

Щековая дробилка. Наиболее распространенной машиной этого типа является щековая дробилка. Основные ее части — две щеки (неподвижная и подвижная), между которыми происходит раздавливание твердого материала. Перемещение подвижной щеки осуществляется перио­дически, причем имеются различные варианты (рис.XIX-3).

При сближении щек происходит раздавливание материала, при обрат­ном ходе подвижной щеки раздавленный материал через шпальт падает вниз, а на его место сверху через зев поступает новая порция.

При варианте с наибольшим размахом зева (рис. XIX-3,б)обеспечива­ется более равномерное дробление.

Щековая дробилка с равномерно перемещающейся щекой (рис. XIX-3,в)конструктивно более сложна, но в меньшей степени подвержена забиванию. Щеки могут быть гладкими (для мелкого дробления) или ребри­стыми (для крупного дробления).

Щековую дробилку характеризуют две величины: размер зева (верхнее широкое расстояние между щеками) и размер шпальта (нижнее минималь­ное расстояние между щеками). Этими размерами в известной степени оп­ределяется и угол захвата <р, образованный двумя щеками. Этот угол обыч­но составляет 15-^25°. При большем значении угла <р куски материала могут выскакивать из зева, так как силы трения материала о поверхность щек оказываются недостаточными; при малом значении угла <р степень измель­чения будет незначительной. Число перемещений щеки выбирается с таким расчетом, чтобы за время, в течение которого щека отходит вправо, раз­давленный материал успел высыпаться.

Рис. XIX-3. Схема движения щек в дробилках:

а — снаибольшим размахом в шпальте; б — с наибольшим размахом в зеве;в —с равномерным перемещением щеки

Рис. XIX-4. Конусная дро­билка:

1— опора;2 —главный вал;3 —дробящая головка;4— защитные плиты;5— кор-пус; б — стакан- эксцентрик

Конусные дробилки. Для крупного дробления применяются также ко­нусные дробилки, в которых измельчение (раздавливание) осуществляется за счет сжатия материала, помещенного между двумя усеченными конусами (рис.XIX-4). Внутренний конус, вращаясь эксцентрично, приближается к стенке наружного конуса, зажимает материал и измельчает его. Раздроб­ленный материал выталкивается в расширяющуюся часть конической коль­цевой щели и ссыпается вниз.

Достоинство дробилок этого типа — меньший расход энергии и мень­шее пылеобразование. Конусные дробилки выпускаются с верхней или нижней опорой вертикального вала.

МАШИНЫ СРЕДНЕГО И МЕЛКОГО ДРОБЛЕНИЯ

К наиболее распространенным машинам этого типа относятся валковые дробилки, молотковые мельницы и дезинтеграторы. Валковые дробилки. Схема валковой дробилки показана на рис.XIX-5. На массивной раме укреплена в подшипниках пара валков, вращаю­

щихся в разные стороны. Между валками образуется зазор 2е(рис.XIX-6), которым и определяется размер измельченного материала. Исходный мате­риал поступает на валки сверху и под действием сил трения затягивается ими и раздавливается. Благодаря вращению валков раздавливание в извест­ной степени сопровождается истиранием материала. Для предотвращения поломки валков при измельчении особо прочных материалов предусматри­вается возможность перемещения одного из валков в сторону. Подвижной валок крепится к станине при помощи пружины, которая выбирается с та­ким расчетом, чтобы при нормальной работе расстояние между валками было равно 2е, так что при сжатии пружины валок перемещается в сторо­ну только в аварийном случае. В ряде случаев наружная поверхность валков делается рифленой или зубчатой.

Валки затягивают не всякий материал, а только куски определенных размеров. Вертикальная составляющая выталкивает материал вверх, а сила трения тянет его вниз. Угол захвата в этих машинах должен быть меньше двойного угла трения, т.е. ф < 34°.

1 2 3 4 5

1

Рис. XIX-5. Схема валковой дро­билки:

] — рама; 2— пружина;3 —

подвижная ось; 4— валки; 5 — неподвижная ось

Рис. XIX-6. Схема к расчету валко­вой дробилки

Угол захвата валков образуется касательными, проведенными в точках касания куска материала и поверхности валков, поэтому угол захвата уменьшается с увеличением диаметра валков и расстояния между валками, а также с уменьшением кусков измельченного материала.

2*

D + 2е

D+ d)

COS

ф>

После преобразований

d =

г

где ф — угол захвата.

1 2 3 4

6 5

Рис. XIX-7. Конструкция молотковой дробилки:

I — корпус; 2 — пал; 3 — диск; 4 — защитные плиты; 5 — молоток; 6 — колосниковая решетка

Молотковые мельницы (рис.XIX-7) представляют собой диск, враща­ющийся на горизонтальной оси внутри корпуса, выложенного износостой­кими плитами.

На вращающемся диске по всей его окружности шарнирно укреплены молотки. При вращении диска (окружная скорость до 55 м/с) молотки получают радиальное направление и ударяют по поступающему в мельницу материалу, измельчая его.

Измельченный материал проталкивается через колосниковую решетку, расположенную в нижней части корпуса; степень измельчения регулируется изменением ширины щели этой решетки. В молотковых мельницах неко­торых конструкций применяется пневматическое удаление измельченного материала потоком воздуха, проходящего через аппарат. Диаметр диска молотковых мельниц достигает 1,5 м, а скорость вращения составляет 500 — 800 об/мин для крупных мельниц и 1000-^2500 об/мин для малых. Сте­пень измельчения изменяется от 10 до 15 в однодисковых мельницах и от 30 до 40 в двухдисковых.

Дезинтеграторы и дисмембраторы (ударно-дисковые мельницы)

относятся к классу машин свободного ударного действия и применяются для измельчения хрупких и мягких материалов с малой абразивностью (се­ра, соли, мел, красители, каолин и т.п.).

Дезинтеграторысостоят из двух дисков, закрепленных на валах (рис.XIX-8), вращающихся в разные стороны.

На дисках по окружности размещены ударные пальцы, расположен­ные таким образом, что каждый ряд пальцев одного диска входит между двумя рядами пальцев другого. Под действием центробежной силы поступа­ющий в дезинтегратор материал отбрасывается дисками к периферии и попадает в область перемещающихся пальцев. При этом материал измель-

Рис. XIX-8. Схема устройства дезинтегратора (ударно-дисковой мельницы):

1, 2 —диски;3— ударные пальцы;4— загрузочная воронка;5, 7— шкивы;6, 8 —валы

чается и выбрасывается через зазоры между пальцами в корпус мельницы, откуда и удаляется.

В отдельных конструкциях дезинтеграторов один из дисков может перемещаться, что позволяет очищать внутреннюю полость мельницы.

Материал, подлежащий измельчению, предварительно проходит через сита и электромагнитные сепараторы, извлекающие куски металла, что предотвращает повреждения ударных пальцев и дисков. Частота вращения дисков лежит в пределах от 1200 до 2200 об/мин.

В отличие от дезинтегратора у дисмембраторавращается лишь один диск с пальцами, а второй диск, также снабженный пальцами, неподвижен и образует откидную крышку. Благодаря этому, сохраняя принцип дейст­вия дезинтегратора, дисмембратор является более компактной машиной.

Барабан дисмембратора вращается внутри кольцевой решетки с круг­лыми или щелевыми отверстиями. Решетки служат для отсева мелких час­тиц требуемого размера и способствуют измельчению частиц при их ударе о решетку.

МАШИНЫ ТОНКОГО ИЗМЕЛЬЧЕНИЯ

Тонкое измельчение осуществляется в машинах, использую­щих ударные и истирающие усилия. К машинам этого типа относятся ба­рабанные мельницы, заполненные шарами или стержнями, кольцевые мельницы и бегуны.

Барабанные (шаровые) мельницы. В таких машинах измельчение ма­териала происходит под действием ударов падающих шаров, а также за счет истирания его между шарами и внутренней поверхностью барабана. При вращении барабана шары за счет сил трения с внутренней стенкой поднимаются в направлении вращения барабана на некоторую высоту, а затем падают. Схема движения шаров в барабане мельницы под воздейст­вием сил тяжести представлена на рис.XIX-9. Подобная работа шаров до­стигается при определенном числе оборотов барабана. При большом числе оборотов шары под действием центробежной силы прижимаются к корпу­су барабана, не падают и тем самым не совершают полезной работы. При небольшом числе оборотов барабана шары поднимаются на недостаточную высоту, поэтому при их падении на материал не происходит эффективного измельчения. Для выбора необходимого числа оборотов барабана рассмот­рим силы, действующие на шар (рис. XIX-10).

На шар, поднятый в барабане под действием силы трения, вдоль его стенки действуют центробежная сила Ри сила тяжестиG. Если размеры шара пренебрежимо малы по сравнению с размерами барабана, то величину центробежной силы можно определить из выражения

7ZTl\ D 30J Т

где п — число оборотов барабана в минуту.

Для отделения шара от стенки барабана при угле поворота а необхо­димо, чтобы центробежная сила была меньше силы, которая является со­ставляющей силы тяжести G.

Из схемы, приведенной на рис. XIX-10, следует, что эта составляющая равна Gsina. Приравнивая эти силы и преобразуя, получаем

Рис. XIX-9. Схема перемещения шаров в Рис. XIX-10. Схема сил₍действующих на мельнице шар (к расчету барабанной шаровой мель­

м

ницы)

л = 42,3

sina

~Б~

(XIX.2)

Максимальное число оборотов барабана п_кр, при котором отделение шара будет наблюдаться из точкиМ,соответствует углу подъема 90°. При числе оборотов больше л_крцентробежная сила будет превышать силу тяже­сти и шар не будет отрываться от внутренней поверхности барабана, т.е. нарушится нормальная работа мельницы. Предельное число оборотов бара­бана определится из уравнения (XIX.2) приа =90°.

(XIX.3)

На практике число оборотов барабана обычно принимают равным 75 % от л_кр, что соответствует углу подъема а ~ 34°. Число оборотов бара­бана, определяемое уравнением (XIX.3), является приближенным, так как при этом не учитывается, что шары в барабане перемещаются в два-три слоя.

Диаметр шаров, загружаемых в барабан мельницы, зависит от началь­ных размеров измельчаемого материала, диаметра барабана и конечных размеров частиц измельченного продукта.

Энергия в шаровых мельницах расходуется главным образом на подъ­ем шаров. Непосредственно на измельчение затрачивается сравнительно небольшая часть потребляемой мощности. По этой причине расход энер­гии в шаровых мельницах значительно превосходит расход энергии в машинах других конструкций.

Достоинством шаровых мельниц является их высокая производитель­ность, возможность измельчения материалов различной твердости, посто­янство качества помола, простота обслуживания и безопасность работы.

Рис. xix-ii. Барабанные мельницы:

а —однокамерная;б— многокамерная (трубчатая);1 —зубчатый привод; 2 — разгрузочная полая цапфа;3— подшипник;4— барабан; 5 — люк;6 —загрузочная полая цапфа; 7 — дробящие тела;8 —диафрагма. Потоки:1 —исходный материал*II ~ измельченный материал

К недостаткам машин этого типа, наряду с отмеченным выше повы­шенным расходом энергии, относятся громоздкость, большая масса обору­дования и значительный шум. Аналогичная работа протекает в барабанных мельницах, заполненных не шарами, а стержнями.

В конструктивном отношении шаровые мельницы подразделяются на следующие основные типы (рис. XIX-11):

однокамерныес диаметром барабана К4 м и длиной (1,5^2,0)Dпри диаметре шаров 30-П75 мм;

многокамерные (трубчатые), барабан которых длиной (3-H3)Dразделен кольцевыми диафрагмами на ряд камер (3-к5), заполненных дробящими те­лами различных размеров, Такие мельницы обеспечивают измельчение ма­териала до заданных размеров частиц без помощи классифицирующих ус­тройств.

Загрузка и выгрузка дробящих тел производится через люки, а исход­ного и измельченного материала — через полые цапфы. Непрерывная вы­грузка измельченного материала осуществляется потоком воздуха (сухое измельчение) или потоком воды (мокрое измельчение), которые подаются через загрузочную цапфу. Для отделения измельченного материала от несу­щих потоков воздуха или воды используют циклоны, отстойники, фильт­ры, гидроциклоны. Материал, выносимый потоком воздуха или воды, обычно содержит некоторое количество частиц крупнее требуемого разме­ра. По этой причине барабанные мельницы работают часто в замкнутом цикле с сепаратором-классификатором, из которого целевая фракция час­тиц уходит по назначению, а более крупные возвращаются в мельницу на доизмельчение.

В мелкомасштабных производствах и на небольших опытных установках используют барабанные мельницы периодического действия. В таких аппаратах загрузка исходного и вы­грузка измельченного материала производится через люк в цилиндрической стенке барабана. В этих мельницах часто совмещают измельчение материала с другими физическими или хи­мическими процессами.

Кольцевые мельницы. В машинах этого типа материал измельчается раздавливанием и истиранием роликами или шарами, перемещающимися по поверхности вкладыша, выполненного в виде кольца. В зависимости от характера усилия, при помощи которого ролики или шары прижимаются к вкладышу, кольцевые мельницы подразделяются нацентробежныеи пру­жинные. В первых шары (валики) прижимаются под действием центробеж­ной силы, во вторых — пружинами. Схемы кольцевых мельниц представлены на рис. XIX-12.

Кольцевая центробежно-маятниковая мельница(рис.XIX-12,а),осна­щена роликами 2, которые насажены на маятники 3. При вращении маят­ников ролики под действием центробежной силы прижимаются к рабочей поверхности неподвижного кольца1и, вращаясь вокруг своей оси, измель­чают материал, подаваемый в мельницу питателем4. Измельченные части­цы выносятся из корпуса мельницы воздухом (инертным газом) в класси­фикатор, где крупные частицы отделяются и возвращаются на помол, а мелкие (целевая фракция) улавливаются в циклонах. Очищенный воздух из циклонов подается в мельницу вентилятором.

Кольцевые шаровые мельницы(рис. XIX-12,б)имеют два кольца — не­подвижное 7 и подвижное 5, между которыми размещаются шары 6. На­жимным усилием пружины8кольца прижимаются к шарам. Вращение по­движного кольца приводит во вращение шары, за счет чего и происходит истирание материала. Исходный материал подается питателем во внутрен-

Рис. Х1Х-12. Схема кольцевых мельниц:

а— маятниковой;6— шаровой;1— кольцо;2 —ролики;3— маятники;4 —шлюзовой питатель; 5 — вращающееся кольцо;6— шары; 7 — неподвижное кольцо;8— пружины. Потоки:I —воздух (инертный газ);II— измельченный материал в смеси с воздухом (инертным газом);III— исходный материал

нюю полость подвижного кольца, пылеразделение и улавливание готового продукта осуществляются в замкнутом цикле, аналогичном описанному для маятниковых мельниц.

В кольцевых мельницах измельчается материал с начальными разме­рами частиц до 3045 мм, степень измельчения составляет 60 и более. Та­кие мельницы обеспечивают измельчение материала до размера частиц 15-48 мкм.

Бегуны. Мельницы-бегуны состоят из катков, вращающихся на по­верхности чаши (рис. XIX-13). Материал, попадающий в пространство между катками и чашей, истирается.

Применяются два типа мельниц-бегунов. К первому относятся маши­ны, в которых чаша неподвижна, а катки вращаются под действием соот­ветствующего привода. Бегуны второго типа имеют вращающуюся чашу с расположенным на ней материалом; катки же вращаются без специального привода под воздействием сил трения поверхности катков о материал.

Измельченный материал удаляют либо периодически при помощи скребков через борт чаши, либо непрерывно через щели или сетку у бор­тов чаши. Бегуны используются как для измельчения, так и для смешения материала. Частота вращения катков составляет 2040 об/мин при вращаю­щейся чаше и 1040 при неподвижной. Бегуны обеспечивают степень из­мельчения, примерно равную 10 и более, начальный размер исходного из­мельчаемого материала до 20 — 50 мм.

Вибрационные мельницы (рис. XIX-14). Такие мельницы используются для особо тонкого измельчения. Они представляют собой барабан, на 7040%заполненный вибрирующими шарами. Барабан приводится в коле­бательное движение дебалансным валом.

Измельчение материала в вибрационных мельницах осуществляется благодаря интенсивному движению и частым соударениям вибрирующих

Рис. XIX-13. Конструкция мельниц-бегунов с вращающейся чашей:

/ — катки; 2— чаша;3— скребок

1 2

Рис. XIX-14. Схема вибрационной мельницы инерционного типа:

1— корпус;2 —дробящие тела; 3 — дебалансный вал;4— пружинящая опора

шаров. Корпус устанавливается на пружинящей опоре, предотвращающей передачу вибрации основанию мельницы.

Вибрационные мельницы используют как для сухого, так и для мокро­го измельчения; они работают периодически или непрерывно. Такие мель­ницы эффективны для сверхтонкого измельчения материалов небольшой твердости, размеры зерен которого составляют от 1-г-2 мм до 60 мкм и менее.